Medidor de vacío Pirani activo Edwards APG200-MP NW25, KF25, 10-3 Torr. Número de pieza: D1G3021150

Medidor de vacío Edwards Active Pirani APG200-MP-NW25 Acero inoxidable, KF25, brida. ^10-3 Torr.
Número de pieza Edwards APG200-MP D1G3021150 (reemplaza el número de pieza APG100-MP D02182000).

Antecedentes sobre Pirani y los medidores Pirani mejorados por convección
Los vacuómetros Pirani se pueden clasificar como medidores de conductividad térmica y son muy similares al medidor de termopar donde se mide la resistencia del cable calentado para determinar la presión de vacío. Un medidor Pirani está diseñado para medir el desequilibrio de resistencia donde el filamento calentado forma uno de los brazos de un circuito de puente de Wheatstone. A medida que aumenta la presión de vacío, las moléculas de gas transportan calor lejos del filamento y la resistencia del sensor de presión se moverá a un valor más bajo, lo que desequilibra el circuito. Por lo tanto, la presión de vacío se calcula a partir del desequilibrio de presión inducido en el circuito del puente de Wheatstone. Al igual que con los medidores de termopar, la conductividad térmica por colisiones moleculares aumenta linealmente con la presión en el rango de presión de 0,001 a 1 Torr. Sin embargo, la eliminación de calor se vuelve no lineal a medida que la presión aumenta aún más en el régimen de flujo viscoso, donde la colisión gas-gas puede reorientar las moléculas hacia el alambre calentado. Las moléculas tienen que chocar muchas veces antes de llegar al cuerpo exterior del sensor (el disipador térmico). Los medidores Pirani mejorados por convección aprovechan la corriente convencional dentro del sensor para extender su rango de medición de presión hasta la presión atmosférica.

El manómetro Pirani es un sensor de medición de presión indirecta donde las lecturas medidas dependen del tipo de gas. Se debe tener cierta precaución debido al hecho de que los gases más pesados tienen bajas tasas de transferencia de calor y que los medidores Pirani estándar mejorados por convención están calibrados para N2 (básicamente la misma calibración que el aire). Esto podría provocar condiciones peligrosas de sobrepresión al rellenar un sistema de vacío con un gas más pesado como el argón. El peligro surge si el operador del sistema de vacío no corrige la lectura en pantalla del medidor para el tipo de gas correcto; por ejemplo, un medidor estándar calibrado para N2 muestra 24 Torr cuando la cámara está a 760 Torr de argón. El operador se engañaría haciéndole creer que la cámara todavía estaba bajo vacío y continuaría aumentando el sistema hasta un estado crítico de sobrepresión. Se puede producir otra fuente de error si el medidor Pirani mejorado por convección no se monta correctamente; la mayoría de los sensores comerciales requieren que se monten paralelos al suelo. Esto mantiene la corriente convencional dentro del sensor fluyendo en la dirección diseñada (se pueden introducir fácilmente errores del 20% o más si el sensor Pirani mejorado por convención no se monta horizontalmente).

La evacuación rápida de estos sensores Pirani mejorados por convección producirá un error de medición significativo durante un breve período de varios segundos. A medida que los gases bombeados rápidamente se expanden, la eliminación de calor del filamento del sensor de presión no es una corriente de convección normal, sino que es impulsada por convección forzada. Mientras la presión de vacío cae rápidamente, los gases se expanden y se enfrían, lo que proporciona una vía secundaria para eliminar el calor del cable caliente del sensor. El manómetro Pirani mejorado por convección puede mostrar falsamente presiones altas de hasta 1000 Torr durante la evacuación del sistema. Una vez que se detiene el flujo de gases, la lectura de presión se estabilizará nuevamente a un valor medido realista. Por estas razones, los manómetros Pirani mejorados por convección no son muy adecuados para medir cambios de presión en condiciones de bombeo dinámico. En general, el Pirani mejorado por convección es un manómetro de vacío aproximado rentable y popular que puede medir desde la atmósfera hasta 1x10-4 Torr, siendo las mediciones inferiores a 1 Torr las más precisas.