Medidor de vacío Edwards Active Pirani APG-MP SS NW16, KF16, 10-3 Torr, D02185000

Edwards Active Pirani Vacuómetro APG-MP Acero inoxidable NW16, KF16, Brida. 10 ^-3 torr.
Número de pieza de Edwards D02185000


Antecedentes sobre Pirani y medidores Pirani mejorados por convección
Los vacuómetros Pirani se pueden clasificar como vacuómetros de conductividad térmica y son muy similares a los vacuómetros de termopar donde se mide la resistencia del cable calentado para determinar la presión de vacío. Un medidor Pirani está diseñado para medir el desequilibrio de resistencia donde el filamento calentado forma uno de los brazos de un circuito de puente de Wheatstone. A medida que aumenta la presión de vacío, las moléculas de gas alejan el calor del filamento y la resistencia del sensor de presión se moverá a un valor más bajo, lo que desequilibrará el circuito. Por lo tanto, la presión de vacío se calcula a partir del desequilibrio inducido por la presión en el circuito del puente de Wheatstone. Al igual que con los medidores de termopar, la conductividad térmica por colisiones moleculares aumenta linealmente con la presión en el rango de presión de 0,001 a 1 Torr. Sin embargo, la eliminación de calor se vuelve no lineal a medida que la presión aumenta aún más en el régimen de flujo viscoso, donde la colisión gas-gas puede reorientar las moléculas hacia el alambre calentado. Las moléculas tienen que chocar muchas veces antes de llegar al cuerpo exterior del sensor (el disipador térmico). Los manómetros Pirani mejorados por convección aprovechan la corriente convencional dentro del sensor para extender su rango de medición de presión hasta la presión atmosférica.

El manómetro Pirani es un sensor de medición de presión indirecta donde las lecturas medidas dependen del tipo de gas. Se debe tener precaución por el hecho de que los gases más pesados tienen bajas tasas de transferencia de calor y que los medidores Pirani estándar mejorados por convención están calibrados para N2 (básicamente la misma calibración que el aire). Esto podría conducir a peligrosas condiciones de sobrepresión cuando se vuelve a llenar un sistema de vacío con un gas más pesado como el argón. El peligro surge si el operador del sistema de vacío no corrige la lectura de la pantalla del indicador para el tipo de gas correcto, por ejemplo, un indicador estándar calibrado para N2 muestra 24 Torr cuando la cámara tiene 760 Torr de argón. El operador sería engañado al pensar que la cámara todavía estaba bajo vacío y continuaría aumentando el sistema a un estado crítico de sobrepresión. Se puede producir otra fuente de error si el medidor Pirani mejorado por convección no se monta correctamente; la mayoría de los sensores comerciales requieren que se monten paralelos al suelo. Esto mantiene la corriente de la convención dentro del sensor fluyendo en la dirección diseñada (se pueden introducir fácilmente errores del 20 % o más si el sensor Pirani mejorado con la convención no se monta horizontalmente).

La evacuación rápida de estos sensores Pirani mejorados por convección producirá un error de medición significativo durante un breve período de varios segundos. A medida que los gases bombeados rápidamente se expanden, la eliminación de calor del filamento del sensor de presión no es una corriente de convección normal, sino que es impulsada por convección forzada. Mientras la presión de vacío cae rápidamente, los gases se expanden y se enfrían, lo que proporciona una vía secundaria para eliminar el calor del cable del sensor caliente. El manómetro Pirani mejorado por convección puede mostrar falsamente presiones altas de hasta 1000 Torr durante la evacuación del sistema. Una vez que se detiene el flujo de gases, la lectura de presión se estabilizará nuevamente a un valor medido realista. Por estas razones, los manómetros Pirani mejorados por convección no son adecuados para medir los cambios de presión en condiciones de bombeo dinámico. En general, el Pirani mejorado por convección es un popular manómetro de vacío aproximado rentable que puede medir desde Atmósfera hasta 1x10-4 Torr, siendo las mediciones por debajo de 1 Torr las más precisas.